用色散造句

“色散”的解釋

色散[sè sàn] 色散 雨后出現(xiàn)的彩虹，你知道是怎么形成的嗎？答案就是“色散”。是太陽(yáng)光沿著一定角度射入空氣中的水滴所引起的比較復(fù)雜的由折射和反射造成的一種色散現(xiàn)象。牛頓做的著名的“三棱鏡”實(shí)驗(yàn)，證明了色散現(xiàn)象的存在。

用“色散”造句

1、冰爽啤酒碰個(gè)杯，消暑開(kāi)懷就屬它；荷塘夜色散個(gè)步，靜心涼爽就靠它；悠悠涼風(fēng)露個(gè)臉，清潤(rùn)舒爽全憑它。愿你清清涼涼一整夏！

2、第一抹夏的顏色散落在五月的晴空，風(fēng)吹散的是塵埃，沉淀下的是彼此相濡以沫。天暖和了，心也暖和了。

3、進(jìn)一步研究表明，具有較小正常色散的色散平坦光纖對(duì)于產(chǎn)生平坦、寬帶的超連續(xù)譜極為有效。

4、在能量色散X熒光譜分析中，使用羅茲方程法校正基體效應(yīng)，存在一定的局限性。

5、本文得到考慮了色散項(xiàng)后的一維分子晶體模型的孤子激發(fā)的運(yùn)動(dòng)解。

6、通過(guò)使用原子吸收光譜儀，掃描顯微鏡和能量色散X射線譜儀對(duì)覆膜光纖探針進(jìn)行表征。

7、還研究了兩個(gè)雙穩(wěn)扭曲態(tài)的絕對(duì)透光率和色散。

8、中性原子間的范德華力叫做色散力。

9、通過(guò)計(jì)算結(jié)構(gòu)的有效折射率，證實(shí)了雜質(zhì)帶色散是正常色散。

10、首先討論了在高階色散影響下，飛秒脈沖基于交叉相位作用，弱脈沖產(chǎn)生的壓縮脈沖對(duì)不再保持對(duì)稱不變，產(chǎn)生藍(lán)移。

11、采用付里葉變換法得到了只有群速度色散效應(yīng)或自相位調(diào)制效應(yīng)時(shí)皮秒脈沖啁啾的解析解，利用數(shù)值法模擬了色散緩變光纖中皮秒脈沖啁啾演變過(guò)程。

12、分析結(jié)果表明，無(wú)論在光子晶體光纖的反常色散區(qū)、正常色散區(qū)還是在光纖的零色散點(diǎn)，脈沖內(nèi)拉曼散射效應(yīng)對(duì)長(zhǎng)波波段的光譜展寬都具有重要的作用。

13、在龐加萊球的基礎(chǔ)上，對(duì)原偏振模色散的測(cè)量方法進(jìn)行了理論分析。

14、理論分析了OFDM毫米波的色散性能，研究發(fā)現(xiàn)雖然由于色散的影響，每個(gè)OFDM子載波都有一個(gè)相移，但是經(jīng)過(guò)相位均衡后，可以很清晰的得到接收星座圖。

15、通過(guò)解光學(xué)布洛赫方程，考察了簡(jiǎn)并二能級(jí)系統(tǒng)的吸收色散性質(zhì)。

16、基于電磁模式的色散方程，研究了有損金屬圓波導(dǎo)中電磁模式的傳輸問(wèn)題。

17、在高速率、超長(zhǎng)距離的光纖通信系統(tǒng)中,必須進(jìn)行色散補(bǔ)償才能滿足通信系統(tǒng)進(jìn)一步傳輸?shù)囊?

18、通過(guò)對(duì)光纖色散斜率的優(yōu)化設(shè)計(jì)并綜合考慮泵浦脈沖功率、脈沖寬度對(duì)SC譜譜寬和平坦度的影響，獲得了平坦、超寬的SC譜。

19、由于在泵浦波長(zhǎng)處光纖的色散斜率為零，因此脈沖在光纖中傳輸時(shí)保持對(duì)稱，并產(chǎn)生對(duì)稱的超連續(xù)譜。

20、通過(guò)增加驅(qū)動(dòng)場(chǎng)的強(qiáng)度，光學(xué)介質(zhì)的色散性質(zhì)由正常色散向反常色散轉(zhuǎn)換，導(dǎo)致光的傳播速度由慢光速到超光速的轉(zhuǎn)換。

21、通過(guò)構(gòu)造一個(gè)完全可積的有限維動(dòng)力系統(tǒng)及其求解，我們獲得了描述光學(xué)纖維中正群速色散脈沖傳播的非線性薛定諤方程的精確解。

22、本文從單粒子模型出發(fā)，導(dǎo)出了考慮相對(duì)論能量因子一級(jí)擾動(dòng)量影響的色散方程。

23、通過(guò)將多包層光纖等效為階躍光纖，求等效階躍光纖的傳播常數(shù)與等效折射率，求得多包層光纖的色散。

24、利用兩流體模型、小擾動(dòng)原理和線性一階齊次方程組有解的條件，得到了氣液泡狀流型下的壓力波色散方程。

25、在本文中,用等光程方法推導(dǎo)了緊湊累加型四棱鏡系統(tǒng)的二階和三階色散的表達(dá)式.

26、在上所述的情況中，太赫茲脈沖的有效傳輸受限于高損耗，或?qū)Рǖ娜核俣?em>色散。

27、此外，對(duì)出現(xiàn)這種特殊簡(jiǎn)并模式的條件進(jìn)行了討論，并分析了此特殊模式的色散特性。

28、利用線性不穩(wěn)定性理論，對(duì)具有溫度梯度的粘性液膜射流模型所對(duì)應(yīng)的色散方程進(jìn)行了數(shù)值求解。

29、此外，還介紹了在一定條件下的聲子色散關(guān)系、聲子態(tài)密度和自擴(kuò)散系數(shù)的表達(dá)式。

30、對(duì)于制作和設(shè)計(jì)線性啁啾光纖光柵用作色散補(bǔ)償器，本文具有一定的理論參考價(jià)值。

31、第二個(gè)實(shí)例是自引力介質(zhì)中弱非線性波的漸近周期解及色散關(guān)系。

32、詳細(xì)分析了濾波器的群時(shí)延特性和色散特性，討論了該濾波器的動(dòng)態(tài)可調(diào)諧性質(zhì)。

33、實(shí)驗(yàn)上實(shí)現(xiàn)了液體薄膜表面波的激光衍射，觀察到穩(wěn)定、清晰的衍射圖樣，并利用激光衍射法驗(yàn)證了液體薄膜的色散關(guān)系。

34、文章先給出了光纖色散與光纖傳播常數(shù)及等效折射率的關(guān)系。

35、本儀器采用能量色散原理，機(jī)電一體微機(jī)化設(shè)計(jì)，分析快速、準(zhǔn)確。

36、通過(guò)改變耦合到探測(cè)躍遷的驅(qū)動(dòng)場(chǎng)強(qiáng)度，可以實(shí)現(xiàn)從正常色散到反常色散的轉(zhuǎn)換。

37、討論了電動(dòng)力學(xué)教學(xué)過(guò)程有關(guān)群速度及色散的概念。

38、推導(dǎo)了相應(yīng)的電磁場(chǎng)分布函數(shù)，計(jì)算和討論了一種色散平坦結(jié)構(gòu)方案的色散特性、截止波長(zhǎng)、模斑尺寸及工藝容限。

39、傳統(tǒng)的光載波雙邊帶調(diào)制會(huì)引起嚴(yán)重的色散問(wèn)題。

40、在對(duì)雷達(dá)的低空突防技術(shù)中，以SAW色散線為核心構(gòu)成的脈壓高度表解決了地形跟蹤的難題。

41、計(jì)算結(jié)果表明，隨著群時(shí)延色散絕對(duì)值的降低，輸出脈寬近線性減小，此數(shù)值結(jié)論與已有實(shí)驗(yàn)結(jié)果定性一致。

42、采用掃描電鏡、能量色散譜和俄歇電子能譜檢測(cè)方法，對(duì)銀幣表面缺陷進(jìn)行了分析。

43、在弱場(chǎng)近似下，得到了平面引力波傳播方程及色散方程。

44、能量色散X射線熒光光譜分析以其快速、對(duì)試樣無(wú)損、可以同時(shí)測(cè)定多種元素等優(yōu)點(diǎn)，在許多領(lǐng)域中發(fā)揮巨大的作用。

45、在亞光速區(qū)，對(duì)處于相對(duì)論性振蕩的縱等離激元色散方程進(jìn)行數(shù)值求解，得到了朗道阻尼系數(shù)的數(shù)值解。

46、針對(duì)兩種大有效面積環(huán)型單模光纖模型，提出了計(jì)算其波導(dǎo)色散的一種新方法，詳細(xì)分析了幾何參數(shù)和光學(xué)參數(shù)對(duì)基模傳輸時(shí)波導(dǎo)色散特性的影響。

47、利用光子晶體的完全色散關(guān)系，研究了一維光子晶體中折射角與入射角之間的關(guān)系。

48、基于光的色散和棱鏡光譜儀的特點(diǎn),采用等光程方法推導(dǎo)了緊湊累加型二棱鏡系統(tǒng)二階和三階色散的表達(dá)式,并分析具體實(shí)例.

49、在中長(zhǎng)波紅外區(qū)域，通常使用的鍍膜材料都存在相當(dāng)大的色散和一定的吸收。

50、色散力則在極性分子及非極性分子間都存在。