用入射造句
“入射”的解釋
入射[rù shè] 入射 無規(guī)入射又稱漫反射。是大量入射波按其方向和大小在0°-90°之間均作無規(guī)分布時(shí)的情況。在討論柔性墻的傳聲損失時(shí)，常有正入射、場(chǎng)入射和無規(guī)入射之分。由于傳聲損失是入射角的函數(shù)，所以，評(píng)價(jià)墻的傳聲損失時(shí)要對(duì)角要求平均。正入射時(shí)入射角為0°，正入射傳聲損失最大；場(chǎng)入射要對(duì)0°-78°的入射角求平均，其傳聲損失次之；無規(guī)入射要對(duì)0°-90°的入射角求平均，傳聲損失最小。用無規(guī)入射傳聲損失來估計(jì)墻實(shí)際的傳聲損失可能偏低。
用“入射”造句
1、 但無論入射波是什么極化方式，所設(shè)計(jì)單元按正三角形布陣時(shí)的傳輸特性都比正方形布陣方式穩(wěn)定。
2、 結(jié)合倏逝波透射深度與光線入射角之間的關(guān)系，提出一種新的拋物線錐形光纖探頭。
3、 實(shí)驗(yàn)發(fā)現(xiàn)，激光的透射率與其入射能量近似成反比。
4、 當(dāng)入射角大于某個(gè)稱作臨界角的極限角時(shí)，便發(fā)生全內(nèi)反射。
5、 入射沖擊波、反射沖擊波與馬赫波波陣面匯合之點(diǎn)叫做“三相點(diǎn)?！?。
6、 入射狹縫及光柵固定起來，出射狹縫掃描過羅蘭圓。
7、 此外，還討論了對(duì)應(yīng)于一入射線的兩折射光E矢量之間的夾角。
8、 KBA顯微鏡是一種非軸對(duì)稱、非共軸的掠入射成像系統(tǒng)。
9、 作為比較，文中也對(duì)平面波和球面波的入射進(jìn)行了分析。
10、 對(duì)于0002的非彈性碰撞入射原子約化質(zhì)量增大，大角散射幾率增大。
11、 本文主要研究真空袋對(duì)入射面及出射面處皮膚劑量和最大劑量點(diǎn)劑量及靶區(qū)劑量的影響，并對(duì)所謂的“皮膚超劑量”現(xiàn)象進(jìn)行了探討。
12、 在所述密封的無機(jī)金屬圓筒內(nèi)置入射線照像標(biāo)記物。
13、 層單元中的波動(dòng)解采用入射波和反射波解的疊加形式。
14、 透過的輻射通量或光通量與入射通量之比.
15、 導(dǎo)模共振對(duì)入射波參數(shù)和光柵參數(shù)極為敏感，具有窄帶效應(yīng)，可用來制作窄帶濾波片。
16、 值得關(guān)注的是，紅外激光相對(duì)于聲共振腔的入射方位不同則激勵(lì)產(chǎn)生的光聲信號(hào)幅值也不同。
17、 如愿以償?shù)凝媯ミM(jìn)入射擊隊(duì)后，得到了省隊(duì)教練亦師亦友的幫助，進(jìn)步神速。
18、 當(dāng)光斜入射時(shí)，在新坐標(biāo)系下采用小角度近似，瓊斯矩陣方法可以在極小的誤差下有效使用。
19、 基于導(dǎo)彈運(yùn)行軌跡，分別建立了導(dǎo)彈沿中垂線入射和以一定角度入射的動(dòng)態(tài)跟蹤模型，在此基礎(chǔ)上對(duì)兩點(diǎn)源干擾下的反輻射導(dǎo)彈誤差距離進(jìn)行了探討。
20、 同時(shí)指出，折射光的振幅可以大于入射光的振幅，應(yīng)從能量的角度正確理解這一結(jié)果。
21、 散射實(shí)驗(yàn)要求入射粒子具有相同能量.
22、 文中對(duì)漸暈做了一些研究，并推導(dǎo)出一個(gè)漸暈關(guān)于視場(chǎng)角、入瞳、入射窗以及兩者之間距離的解析式。
23、 利用矢量球諧函數(shù)的正交關(guān)系及粒子表面的邊界條件，推導(dǎo)了平面波入射下多粒子相干散射相互耦合作用方程。
24、 順祝光電開關(guān)注意事項(xiàng)把光電傳感器接近設(shè)置時(shí)，另一個(gè)傳感器的光入射時(shí)造成的不穩(wěn)定動(dòng)作，叫做相互干擾。
25、 與采用相同口徑、相同相對(duì)孔徑的全息凹球面光柵構(gòu)成的平場(chǎng)光譜儀比較，在入射狹縫寬度相同的情況下，該光柵所構(gòu)成的平場(chǎng)光譜儀的分辨率得到明顯提高。
26、 結(jié)合物理學(xué)的基本原理和幾何光學(xué)的基本規(guī)律以及光度學(xué)的基礎(chǔ)理論等三方面，研究了單纖維在平行均勻光束垂軸入射時(shí)的光學(xué)性質(zhì)。
27、 本文通過對(duì)二向分色鏡在投影光路中工作狀態(tài)的模擬和分析，提出了一種計(jì)算分色鏡上光束入射角分布的計(jì)算方法并推導(dǎo)了相應(yīng)的表達(dá)式。
28、 當(dāng)氣體介質(zhì)等溫、均勻時(shí)，分別計(jì)算氣體介質(zhì)的普朗克平均吸收系數(shù)、有效吸收系數(shù)和壁面入射平均吸收系數(shù)。
29、 應(yīng)用到高密度全息存儲(chǔ)中，實(shí)現(xiàn)了入射到記錄材料上焦斑強(qiáng)度的均勻分布。
30、 本文提出將邊界節(jié)點(diǎn)附近的入射波表示為一系列預(yù)定入射角的平面波的疊加以消除這一缺點(diǎn)。在這一思想上建立的局部透射邊界能夠在全部入射角范圍內(nèi)減小反射。
31、 在這些領(lǐng)域使用時(shí)都假設(shè)入射波前光強(qiáng)均勻，但這種假設(shè)與曲率傳感技術(shù)的基本原理不一致。
32、 在適當(dāng)設(shè)計(jì)的器件中，運(yùn)用輸入射頻信號(hào)也能激勵(lì)異質(zhì)谷間轉(zhuǎn)移電子效應(yīng)而觸發(fā)輸出放大信號(hào)。
33、 對(duì)于折射光來說，平行入射面的光振動(dòng)與垂直入射面的光振動(dòng)振幅之比是單調(diào)上升的。
34、 由于水流的非正向入射，潮汐通道地貌體系不對(duì)稱，潮流三角洲在灣內(nèi)東側(cè)發(fā)育、在灣外東北側(cè)發(fā)育。
35、 討論了當(dāng)界面由各向同性媒質(zhì)和單軸晶體構(gòu)成，并且晶體的光軸與入射面平行時(shí)，反射光的相位變化。
36、 同時(shí)，得到了一些優(yōu)化軟X射線波段掠入射金屬光柵設(shè)計(jì)的新結(jié)論。
37、 以正多邊形的內(nèi)切圓半徑和狹縫的半寬度為特征尺度，給出了勻幅平面波入射時(shí)正多邊形和狹縫的等效菲涅耳數(shù)。
38、 然后，通過對(duì)太陽光基圖像的特點(diǎn)進(jìn)行分析，將太陽光和天空光入射光強(qiáng)的求解歸結(jié)為一個(gè)可實(shí)時(shí)求解的能量最小化問題。
39、 在水平和垂直極化入射下，本文理論值與已有的實(shí)驗(yàn)結(jié)果以及與一致性繞射理論的結(jié)果吻合較好。
40、 模擬計(jì)算了超短脈沖波場(chǎng)入射下其衍射層析的角分布與面分布。
41、 以一典型里斯特物鏡為例，討論了入射光束參數(shù)，物鏡的孔徑衍射及殘余象差對(duì)聚焦光斑的影響等問題。
42、 利用溶液濃度與其掠入射臨界光線折射角的關(guān)系，采用標(biāo)準(zhǔn)溶液進(jìn)行測(cè)量和擬合標(biāo)定，給出數(shù)學(xué)解析關(guān)系式。
43、 為了簡(jiǎn)化真空太陽集熱管能量采集的計(jì)算，提出了真空太陽集熱管入射乘積因子的概念。
44、 混響室是聲學(xué)專業(yè)的實(shí)驗(yàn)室用房，它在測(cè)量聲波無規(guī)入射時(shí)材料的吸聲系數(shù)和測(cè)量噪聲源的聲功率級(jí)中得到了廣泛應(yīng)用。
45、 本文提出了掠入射法測(cè)定透明介質(zhì)折射率的一種改進(jìn)方法。
46、 基于薄膜光學(xué)中特征矩陣?yán)碚?，本文?duì)所設(shè)計(jì)的多膜濾光片在斜入射時(shí)的各種特性進(jìn)行了較為全面的分析。
47、 對(duì)于不同波長(zhǎng)的入射線偏振光，存在一個(gè)最佳的入射角，等于其各自對(duì)應(yīng)的有效布魯斯特角。
48、 如果鏡子是傾斜的，則光線的入射角和反射角是完全相同的。
49、 它的每一個(gè)像素點(diǎn)都對(duì)指定的入射角十分敏感，并提供一部分稱為“傅里葉變換”的數(shù)學(xué)運(yùn)算以產(chǎn)生一張20像素的圖像。
50、 根據(jù)光線在晶體中的軌跡公式，計(jì)算了任意方向入射光所對(duì)應(yīng)的尼科爾棱鏡的臨界角，得到了尼科爾棱鏡的偏振區(qū)的限制曲線。